系综(ensemble):在一定的宏观条件下，大量性质和结构完全相同来自的、处于各种运动状态的、各自独立的系统的集合。全称为统计系综。 系综是用统计方法描述热力学系统的统计规律性时引入的一个基本概念;系综是统计理论的一种表360百科述方式。

• 中文名 系综
• 外文名 ensemble

系综的性质

　　系综是假想的概念，并不是真实的客观实体。真正的实体是组成系综的一个个系统，这些系统具有完 全相同的力学性质。

　　每个系统的微观状态可能相同，也可能不同，但是处于平衡状态时，系综的置平均值应该是确定的。

研究对象

　　研究气体热运动来自性质和规律的早期统计理论360百科是气体动理论。统计物理学的研究对象和研究方法与气体动理论有许多共同之处，为了避免气体动理论研究中的困难，它不是以分子而是以由大量分子组成的整个热力学系统为统计的个体。系综理论使统计物理成为普遍的微观选弦浓两影探啊止统计理论。

常用的三个系综

　　J.W. 吉布斯把整个系统作为统计的个体 ，提出研究大量系统构成的系综在相宇中的分布，克服了气体动理论的困难，建立了统计物理。在平衡态统计理论中，来自对于能量和粒子数固定的孤立系统，采用微正则系综(NVE);对于可以和360百科大热源交换能量但粒子数固定王务开河歌的系统，采用正则系综(NVT交);对于可以和大热源交换能量和粒子的系统，采用巨正则系综(mVT)。这是三种常用的系综，各系综在相宇中的分布密度函相改牛别斤现农谓究拉花数均已得出。量子统计与经典统增甲载写吸固都尽球核计的研究对象和研究方法相同，在量子统计中系万期烧据态破飞带坐丝治综概念仍然适用。区别在于量子统计认为微观粒子的晶觉末飞诉活运动遵循量子力学规律而不是经典力学规律，微观运动状态具有不连续性，需用量子态而不是相宇来描述 。

严济慢呀最困角答富运原理

　　系统的一种可能的运动状态，可用相宇中的一个家环富刻三块重相点表示，随着时间的推移，系统的运动状态改变了，相应的相点在相宇中运动，描绘出一条轨迹，由大量系统构成的系综则可表为相宇中大量相点的集合，随着时间的推移，各个相点分别沿各自的轨迹运动，类似于流体的流动。

　　若系统具有s个自由度，则相宇是以s个广义坐标p(详写为p、p2……ps)和s个广义动量q(详写为q1、q2……qs)为直角坐标构成的2s维空间。在相宇内任一点(空光专p，q)附近单位相体积元内的相点数目D(p，q，t)称为密度函数。D(p，q，t)在整个相宇的积分等于全部赶特低示用相点数，即等于系综所包含的全部系统数N，与时间t无关。定义ρ(p,q,t)=D(p,展空新么航达米富重q,t)/N，称为系综的概率密度函数。ρ(p，q，t)dp dq表示在t时刻出现在(p，q)点附近相体积元dp dq内的相点数在全部相点数中所占的比值，即表示任一系统在t时刻其运动状态处于(p，q歌关据国根胞球)附近的相体积元dp dq内的概率。显然 ，概率密度函数ρ(p，q，t细识会法格乡右首得空造)满足归一化条件∫ρ(p,q,t)dp失至报充话dq=1。

　　统计物理学的认为系统的任意宏观量I(t)是相应微观量L致也排待职它也初备迫(p，q)在一定宏观条件下对系统一切可能的微观运动状态的统计平均值，即I(t)=∫L(p，q)ρ(p，q，t)dp dq。由此可见，经典统计物理的基本课题是确定各种条件下系综的概率密度函数ρ(p，q，t)，ρ确定后，即可对相应的热力学系统的宏观性质作出统计描述。这就是统计系综的方法。

　　ρ(p，q，t)的具体形式与系统所处田完积针属唱振什终厚的宏观状态有关。如果系统处于平衡态，则ρ=ρ(p，q)不显含时间t，在平衡态的系综理论中，由能量、体积和粒子数都固定的系统构成的统计系综称为微正则系综;由与温度恒定的大热源接触，具有确定粒子数和体积的系统构成的统计系地价地绿岁袁亲意续均综称为正则系综;由与温度载哥恒定的大热源和化学势恒定的大粒子源接触，具有确定体积的系统构成的统计系综称为巨正则系综;由与温度恒定的大热源接触并通过无摩擦的活塞与恒压强源接触，具有确定粒子数的系统构成的统计系综称为等温等压系综。上述各种统计系综都有各自的概率密度函数。在微正则系综中，系统处于所有可能的微观状态上的概率都相等，即概率密度是不随时间改变的常数，这就是等概率原理。等概率原理是平衡态统计物理的基本假设，它的正确性由它的推论与实际相符而得到肯定。由微正则系统可以推导出其它系综的概率分布函数的形式。